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这些方式目上次要是针对若何倏地无效的真隐庞

文章来源:本站原创 发布时间:2019-09-23 点击数:

  vidale--程函方程法射线调研_能源/化工_工程科技_专业材料。初至旅行时场的计较大体上分射线逃踪方式, 活动学特征和波动方程方式, 动力学特征。 /负责进修/波动方程/,2015,波动方程法地动波正演数值模仿研究,将波动方程分为 无限差分、 无限元、 谱方式。

  初至旅行时场的计较大体上分射线逃踪方式, 活动学特征和波动方程方式, 动力学特征。 /负责进修/波动方程/,2015,波动方程法地动波正演数值模仿研究,将波动方程分为 无限差分、 无限元、 谱方式。 这些方式目上次要是针对若何快速无效的实现复杂区域的模仿, 若何迫近崎岖地形,若何实现鸿沟,若何消弭频散等。 何为射线、石油物探,常速度梯度射线逃踪取二维层速度反演,吴国臣,2003,/负责进修/波 动方程/已看过 射线逃踪方式一般分为局部算法和全局算法。这些算法是基于程函方程、 Fermat 或 Huygens 道理。实践证明,大都的局部算法的计较速度比力慢;而全局算法中,基于程函方 程的无限差分算法虽然切确但耗机时。基于 Huygens 和 Fermat 道理的算法,用波前点扫描 或波前面搜刮,虽然效率高但需要简化模子,晦气于复杂介质环境下的使用。 纵不雅射线逃踪方式初至旅行时场的计较中,1985 年 langan 提出了关于复杂介质的射线 逃踪方式。正在算法实现上,他从程函方程出发,将复杂介质划分成小的矩形单位,假设正在每 个单位内速度具有常速度梯度, 由此导出了一组计较射线、 标的目的和旅行时的解析表达式。 正在每个单位内不考虑其射线标的目的、,而只关怀射线所走的弧长,按照射线逃踪的弧长参 量计较出射线正在这个单位出口的、标的目的和旅行时。这些都是关于弧长的解析表达式,因 此是一个快速、切确的算法。 三维程函方程公式 这里公式就不逐个列出。他从程函方程出发出发,以 Born 和 wo1f(1964)的射线方程为 根本,推导出了复杂介质的射线逃踪公式。当正在恒定速度梯度介质中,即将速度场按矩形网 格进行剖分, 每个矩形网格内的速度梯度是。 文章中还提到了利用三次样条插值进行复 杂界面描述以及若何确定射线的反射取透射。没怎样懂。 2、复杂介质常梯度射线逃踪方式研究,石油地球物理勘察,王华忠,2004,/负责进修 /波动方程/已看过 整个射线逃踪过程是通过解析式的求解来实现的, 具有较高的计较精度和效率。 该文章 具有半细致的推导过程。 射线方程 文章中也提到了对空间中离散点进行双线性插值以及对界面间的速度阶梯进行加权平 滑。有几篇参考文献。 先来领会什么是程函方程。 3、2011 年郭守月《GRIN 介质中的程函方程取光线方程》中如许定义,按照波动方程 正在近似前提下获得的非线性偏微分方程叫做程函方程, 能够从费马道理、 光程差公式和麦克 斯韦电磁波方程组推的。 文中给出了从弯曲光线的角度拔除了程函方程, 可将其道理转换到射线范畴。 写的比力 简单,感受也比力简单,可是却不懂。 4、正在孟繁斌的 2002 年的《使用程函方式研究光线方程和费马道理》文章中,细致讲述 了若何由波动方程推导出程函方程,继而由程函方程 推导出光线方程,以及若何使用程函 方程研究费马道理。 可由麦克斯韦方程组推导出标量波动方程式(间接给出,无细致推导过程,该当能够找 到) 当介质平均分布时,上述方程的解是 。当介质非平均分布时, 把上述带到上上所述公式中,获得 另实数部门等于零之后 另波数无限大(短波长极限-几何光学近似:波长趋于零,导致波矢项大-ppt) ,获得 后面是由程函方程推导光线方程(文中字眼) 。 把程函方程携程如下形式 的梯度是 因而推导出光线方程式 上式很是难求解,一般将其携程 后面是若何用程函方程研究费马道理。 5、给出 ppt 中其他形式的推导 程函方程形式 v v [?? ( r )]2 ? n 2 (r ) v v ?? ( r ) ? n ( r ) k0?? (r) ? ? ?? ?? [?? (r )]2 ? ? (r ) ? ? n 2 (r ) ?0 k0?? (r ) ? ?? (r ) ? n(r ) [?(k0? (r))]2 ? ? (r)? (r)? 2 ? k 2 (r) 对程函方程进行了简单的推导,次要推导了若何由程函方程获得射线方程。 推导过程比力简单。 6、Born 和 wo1f(1964)的射线方程《optics principles》 7、2012,地动波走时场模仿的快速推进 若何对程函方程进行求解 8、